باشد. در این صورت حالت کل سیستم متناظر با حالت تاریک یعنی
(۲-۱۸)

خواهد بود.
حال به تدریج  را افزایش داده ( به عبارتی روشن می کنیم ) و  را همزمان با آن کاهش می دهیم تا زمانی که خاموش شود، در این صورت در زمان نهایی  خواهیم داشت:
(۲-۱۹)

و بنابراین داریم:

(۲-۲۰)
بنابر زوایای آمیختگی ، روابط زیر برقرار خواهند بود:
(۲-۲۱)

(۲-۲۲)
اگر در تمام مدت تحول  تابع حالت سیستم ، حالت تاریک را دنبال کند، در این صورت خواهیم توانست کل جمعیت اتمی را از حالت پایه  به حالت  بدون جمعیت دار کردن تراز میانی  انتقال دهیم، که این همان مفهوم گذار بی درروی برانگیخته رامان یا همان استیرپ است.
۲-۵ ساختار هامیلتونی بی دررو
در بخش پیشین ویژه حالت های مربوط به ویزه مقادیر مختلف برای هامیلتونی را به دست آوردیم. اکنون با معرفی ماتریس تبدیل یکانی  ، و با بهره گرفتن از هامیلتونی  می خواهیم هامیلتونی بی درروی سیستم را بیابیم.
ماتریس تبدیل یکانی به دست آمده از ویژه حالت های هامیلتونی به صورت
(۲-۲۳)

می باشد.
ماتریس فوق برای قطری کردن ماتریس هامیلتونی استفاده می شود. ویژه حالت جدید  که باید در معادله شرودینگر صدق کند به صورت
(۲-۲۴)

تعریف می شود.
همچنین در رابطه (۲-۲۳) زوایای آمیختگی به صورت زیر تعریف می شوند.

(۲-۲۵)
(۲-۲۶)

که در آن فرکانس  ، با رابطه
(۲-۲۷)

به فرکانس های پالس های پمپ و استوکس مرتبط می شود.
با نوشتن معادله شرودینگر برای حالت جدید  ، داریم:

( ۲-۲۸)
عبارت  در رابطه فوق تحت عنوان هامیلتونی بی دررو  توصیف می شود که به صورت

(۲-۲۹)
به دست می آید.
در ماتریس فوق، مشتقات زمانی دو زاویه  و  با روابط
(۲-۳۰)

(۲-۳۱)
به پالس های لیزری پمپ واستوکس مرتبط می شوند.
برای به دست آوردن ماتریس هامیلتونی بی دررو باید از عناصر غیر قطری چشم پوشی کنیم یا به بیان دیگر بایستی  در مقایسه با اختلاف بین ویژه مقادیر انرژی قابل اغماض باشد یعنی
(۲-۳۲)

در حالت تشدید کامل ، یعنی  ، با بهره گرفتن از رابطه (۲-۲۶) مشاهده می کنیم که  خواهد شد. بنابراین  خواهد شد.
با کمی دقت در رابطه (۲-۳۲) می بینم که اگر پالس ها دارای اندازه یکسانی باشند، به عبارتی  ، در این حالت جفت شدگی غیر بی دررو یعنی  از اندازه پالس ها مستقل بوده و تنها با عکس  ( دوره تناوب میدان اعمالی متناسب خواهد بود.
با توجه به اینکه طرف دوم رابطه (۲-۳۲) براساس رابطه (۲-۷) برابر  خواهد بود و بنابراین رابطه (۲-۳۲) می تواند به صورت
(۲-۳۳)